자기 회로에 대한 옴의 법칙

자속이 없다면 현대 전기 공학이 존재할 가능성이 없습니다. 발전기 및 전기 모터, 전자석 및 변압기, 측정 장비 및 홀 센서의 작동은 자기장의 사용과 자속의 특성을 기반으로 합니다.

자속을 집중시키고 강화하기 위해 강자성 재료를 사용합니다. 강자성 재료 생산 자기 코어 - 필요한 모양과 크기의 몸체, 하나 또는 다른 크기의 자속을 필요한 방향으로 보내기 위한 코어. 닫힌 자기 유도선이 통과하는 이러한 몸체를 자기 회로라고합니다.

자기장의 알려진 특성으로 인해 다양한 자기 회로에서 자속을 계산할 수 있습니다. 그러나 실제 작업을 위해서는 매번 이러한 법칙을 직접 사용하는 대신 자기장의 법칙에서 파생된 일반적인 결과 및 자기 회로의 법칙에 의지하는 것이 훨씬 더 편리합니다. 자기 회로에 특정 규칙을 적용하는 것이 일반적인 실제 문제를 해결하는 데 더 편리합니다.

예를 들어 단면 S의 분기되지 않은 요크로 구성된 간단한 자기 회로를 고려하십시오. 투자율 뮤… 요크는 예를 들어 공기와 같은 면적 S의 비자성 간극을 가지며, 그 간극 —mu1 —에서의 투자율은 요크의 투자율과 다릅니다. 여기에서 평균 유도선을 보고 자기 장력 정리를 적용할 수 있습니다.

자기 유도선이 회로 전체에 걸쳐 연속적이기 때문에 요크와 갭 모두에서 자속의 크기는 동일합니다. 이제 우리는 다음 공식을 사용합니다. 자기 유도 B 및 자속 F는 자기장의 강도 H를 자속 F로 표현합니다.

다음 단계는 결과 식을 위의 자속 정리 공식으로 대체하는 것입니다.

우리는 전기 공학에서 알려진 것과 매우 유사한 공식을 얻었습니다. 폐회로 단면에 대한 옴의 법칙, 여기서 EMF의 역할은 기전력과 유사하게 기자력(또는 MDF)이라고 하는 양 iN에 의해 ​​수행됩니다. SI 시스템에서 기자력은 암페어 단위로 측정됩니다.

분모의 합은 전기 회로의 총 전기 저항의 유추에 지나지 않으며, 따라서 자기 회로의 경우 총 자기 저항이라고 합니다. 분모의 용어는 자기 회로의 개별 섹션의 자기 저항입니다.

자기 저항은 자기 회로의 길이, 단면적 및 자기 투자율(일반적인 옴의 법칙에 대한 전기 전도도와 유사)에 따라 달라집니다.결과적으로 자기 회로에 대해서만 옴의 법칙 공식을 작성할 수 있습니다.

즉, 자기 회로와 관련된 옴의 법칙 공식은 다음과 같이 들립니다. "분기가 없는 자기 회로에서 자속은 MDS를 회로의 총 자기 저항으로 나눈 몫과 같습니다."

공식에서 자기 저항이 NE에서 웨버 암페어 단위로 측정되며 자기 회로의 총 자기 저항은 수치상으로 해당 자기 회로 부분의 자기 저항의 합과 같습니다.

설명된 상황은 자기 플럭스가 이러한 모든 부분을 연속적으로 통과한다면 여러 부분을 포함하는 분기되지 않은 자기 회로에 유효합니다. 자기 코어가 직렬로 연결된 경우 전체 자기 저항은 부품의 자기 저항을 더하여 구합니다.

이제 회로의 전체 자기 저항에 대한 회로 부분의 자기 저항의 영향을 보여주는 실험을 고려하십시오.U자형 자기 회로는 전류계와 가변 저항을 통해 공급(교류)되는 코일 1에 의해 자화됩니다. 2차 권선(2)에 EMF가 유도되고 권선에 연결된 전압계의 판독값은 아시다시피 자기 회로의 자속에 비례합니다.

이제 가변 저항으로 조정하여 1차 권선의 전류를 변경하지 않고 동시에 철판을 위의 자기 회로에 대고 누르면 회로의 전체 자기 저항이 크게 감소한 후 그에 따라 전압계가 증가합니다.

물론 "자기 저항" 및 "자력"과 같은 위의 용어는 공식적인 개념입니다. 자속의 움직임이 없기 때문에 움직이는 입자가 없으며 유체 흐름 모델과 같은 시각적 표현 일뿐입니다. 법에 대한 명확한 이해…

위의 실험 및 기타 유사한 실험의 물리적 의미는 자기 회로에 비자성 갭 및 자성 물질의 도입이 자기 회로의 자속에 어떤 영향을 미치는지 이해하는 것입니다.

예를 들어 자기 회로에 자석을 도입함으로써 회로에 이미 포함된 본체에 추가 분자 전류를 추가하여 추가 자속을 도입합니다. «자기 저항» 및 «자기력»과 같은 형식적 개념은 실용적인 문제를 해결할 때 매우 편리한 것으로 입증되어 전기 공학에서 성공적으로 사용됩니다.